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Ondas y óptica PAU/EBAU: ejercicios resueltos y teoría paso a paso
Una guía para entender qué está ocurriendo antes de buscar la fórmula: cómo se propaga una onda, cómo se mide el sonido y cómo decide una lente dónde formar la imagen.
La idea es que puedas abrir un problema, reconocer su familia y empezar con una decisión física sensata. Después vienen las cuentas. Encontrarás explicaciones breves, dibujos que se pueden reconstruir a mano y problemas completos, incluidos dos modelos con formato PAU.
Antes de calcular: decide qué conserva el fenómeno
En este tema las fórmulas se parecen, pero las historias físicas no. Un cambio de medio no altera la frecuencia de una onda; alejarse de un foco sí modifica la intensidad; una pantalla, en cambio, obliga a que la imagen sea real. Si detectas esa pista al principio, el problema se vuelve mucho más corto.
- Nombra el fenómeno.
Propagación, sonido, refracción, lente o espejo. - Dibuja lo mínimo.
Ejes, normal, foco, sentido de avance o pantalla. - Fija el convenio.
Unidades SI, ángulos con la normal y signos ópticos. - Cierra con física.
Dirección, unidades, tamaño de imagen y si es real o virtual.
El movimiento armónico simple se trabaja aparte. Aquí lo usamos solo para interpretar cómo oscila cada punto del medio mientras la perturbación avanza.
| Si el problema habla de… | Empieza por… | La comprobación que no puede faltar |
|---|---|---|
| Ecuación \(y(x,t)\), fase o dos puntos | \(\omega\), \(k\), \(f\), \(\lambda\) y el signo de \(kx\) | \(v=\omega/k=\lambda f\) |
| Potencia sonora, distancia o decibelios | \(I=P/(4\pi r^2)\) y, si procede, \(\beta=10\log(I/I_0)\) | Al duplicar \(r\), la intensidad queda en la cuarta parte |
| Cambio de medio | La frecuencia se conserva; cambian \(v\) y \(\lambda\) | Los ángulos se miden respecto de la normal |
| Lente, pantalla o aumento | Dibujo, signos y ecuación de Gauss | Una imagen recogida en pantalla debe ser real |
Ondas y sonido: lo que conviene tener a mano
Una onda transporta energía sin trasladar materia de forma neta. En una onda transversal la perturbación es perpendicular al avance; en una longitudinal, como el sonido en el aire, ambos sentidos son paralelos.
Con esta forma, \(\omega t-kx\) indica avance hacia \(+x\). Si aparece \(\omega t+kx\), la onda se desplaza hacia \(-x\). No hace falta memorizar una frase: iguala la fase a una constante y observa hacia dónde debe moverse \(x\) cuando crece \(t\).
Fase y desfase
A un mismo instante, dos puntos separados \(\Delta x\) tienen un desfase \(\Delta\varphi=k\Delta x=2\pi\Delta x/\lambda\). Si difieren un número entero de longitudes de onda, oscilan en fase.
Al pasar a otro medio
La fuente sigue marcando la frecuencia. Por eso \(f\) no cambia; como sí cambia la velocidad, la nueva longitud de onda es \(\lambda_2=v_2/f\).
Sonido esférico
Si la fuente reparte uniformemente su potencia, \(I=P/(4\pi r^2)\). El nivel sonoro es \(\beta=10\log(I/I_0)\), con \(I_0=10^{-12}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\).
Ondas estacionarias
En una cuerda fija por ambos extremos, \(L=n\lambda/2\) y \(f_n=nv/(2L)\). Los nodos no oscilan; los vientres alcanzan la amplitud máxima.
Interferencia, difracción, Doppler y polarización
Son cuatro ideas distintas y conviene no mezclarlas. La interferencia compara fases; la difracción describe cómo se abre una onda al atravesar una abertura; el efecto Doppler aparece por movimiento relativo; y la polarización solo tiene sentido en ondas transversales.
Dos fuentes coherentes
Hay máximos cuando \(\Delta r=m\lambda\) y mínimos cuando \(\Delta r=(m+1/2)\lambda\). En el experimento de Young, la separación entre franjas es \(\Delta y=\lambda L/d\).
Difracción
Se aprecia con claridad cuando el tamaño de la abertura u obstáculo es comparable con \(\lambda\). Por eso el sonido rodea una puerta con más facilidad que la luz visible.
Efecto Doppler
Si fuente y observador se acercan, la frecuencia percibida aumenta; si se separan, disminuye. Antes de usar una fórmula, decide qué distancia está acortándose.
Ley de Malus
Para luz ya polarizada que llega a un analizador, \(I=I_{\max}\cos^2\alpha\). Si la luz inicial no está polarizada, un primer polarizador ideal deja la mitad de la intensidad.
Óptica: dibuja primero, calcula después
En refracción y en óptica geométrica el dibujo no es decoración: contiene información. La normal fija los ángulos; el foco indica cómo sale un rayo; la pantalla revela si la imagen puede ser real.
Refracción
Al entrar en el medio de mayor índice, el rayo se acerca a la normal. Si sale hacia un índice menor, se aleja.
Reflexión total
Solo puede ocurrir al intentar pasar del medio más refringente al menos refringente y para \(\theta_1>\theta_c\).
Un convenio de signos, siempre el mismo
Tomaremos el eje óptico positivo hacia la derecha, que es el sentido de propagación de la luz. Un objeto real situado a la izquierda tiene \(s<0\). Para una lente convergente \(f'>0\); para una divergente \(f'<0\).
| Signo | Qué significa | Consecuencia visible |
|---|---|---|
| \(s'>0\) | Imagen a la derecha de la lente | Real; puede recogerse en una pantalla |
| \(s'<0\) | Imagen al mismo lado que el objeto | Virtual; no se proyecta |
| \(m>0\) | Objeto e imagen con el mismo signo vertical | Imagen derecha |
| \(m<0\) | Signos verticales opuestos | Imagen invertida |
| \(|m|>1\) | La altura de la imagen supera a la del objeto | Imagen aumentada |
Problemas resueltos: quince formas de entrar al tema
No todos los problemas necesitan el mismo despliegue. En unos conviene detenerse en la lectura; en otros, el dibujo manda; y en algunos basta con una cuenta corta bien interpretada. Esa variedad es también parte del entrenamiento.
De la expresión matemática a la onda física
Punto de partida. Una onda viene dada, en unidades del SI, por \(y=0{,}040\sin(8\pi t-2\pi x+\pi/3)\). Determina amplitud, frecuencia, longitud de onda, velocidad y sentido de propagación. Calcula además \(y\) en \(x=0{,}25\,\mathrm m\) cuando \(t=0{,}125\,\mathrm s\).
La comparación con \(A\sin(\omega t-kx+\varphi_0)\) da \(A=0{,}040\,\mathrm m\), \(\omega=8\pi\,\mathrm{rad\,s^{-1}}\) y \(k=2\pi\,\mathrm{rad\,m^{-1}}\).
Por tanto, \(f=\omega/(2\pi)=4{,}0\,\mathrm{Hz}\), \(\lambda=2\pi/k=1{,}0\,\mathrm m\) y \(v=\omega/k=4{,}0\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). El signo menos delante de \(kx\) señala avance hacia \(+x\).
En el punto pedido, la fase es \(8\pi(0{,}125)-2\pi(0{,}25)+\pi/3=5\pi/6\). Así, \(y=0{,}040\sin(5\pi/6)=0{,}020\,\mathrm m\).
Una onda que viaja hacia la izquierda
Situación. Una onda transversal tiene amplitud \(3{,}0\,\mathrm{cm}\), frecuencia \(5{,}0\,\mathrm{Hz}\) y velocidad \(2{,}0\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). Se propaga hacia \(-x\). En \(x=0\) y \(t=0\) pasa por el equilibrio moviéndose hacia arriba. Escribe una ecuación posible.
Aquí lo decisivo es el signo. Como viaja hacia la izquierda, usamos \(\omega t+kx\). La longitud de onda es \(\lambda=v/f=0{,}40\,\mathrm m\), de modo que \(\omega=10\pi\,\mathrm{rad\,s^{-1}}\) y \(k=2\pi/0{,}40=5\pi\,\mathrm{rad\,m^{-1}}\).
La función seno con fase inicial nula vale cero al empezar y tiene derivada temporal positiva. Cumple exactamente la última condición.
El desfase sin conocer el tiempo
Pregunta. Dos puntos de una onda sinusoidal están separados \(0{,}30\,\mathrm m\). Si \(\lambda=0{,}80\,\mathrm m\), ¿qué desfase existe entre ellos en un mismo instante?
No hace falta la frecuencia. La pregunta compara posiciones a tiempo fijo:
Ese valor no es \(\pi\), así que los puntos no están en oposición; tampoco es un múltiplo de \(2\pi\), luego no oscilan en fase.
Lo que cambia y lo que permanece
Caso. Una onda de \(40\,\mathrm{Hz}\) avanza a \(120\,\mathrm{m\,s^{-1}}\) y entra en otro medio donde su velocidad es \(90\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). Halla la longitud de onda en ambos medios.
La fuente no ha cambiado, por tanto la frecuencia sigue siendo \(40\,\mathrm{Hz}\). En el primer medio, \(\lambda_1=120/40=3{,}0\,\mathrm m\). En el segundo, \(\lambda_2=90/40=2{,}25\,\mathrm m\).
Intensidad y nivel a dos distancias
Situación. Una fuente puntual emite \(2{,}0\,\mathrm W\) de potencia sonora de manera uniforme. Calcula la intensidad y el nivel sonoro a \(5{,}0\,\mathrm m\). ¿Qué valores habrá a \(10{,}0\,\mathrm m\)? Toma \(I_0=10^{-12}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\).
A cinco metros, \(I_5=2/[4\pi(5)^2]=6{,}37\times10^{-3}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\). El nivel resulta
Al duplicar la distancia, la intensidad se divide entre cuatro: \(I_{10}=1{,}59\times10^{-3}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\). Eso reduce el nivel en \(10\log 4=6{,}02\,\mathrm{dB}\), de modo que \(\beta_{10}=92{,}0\,\mathrm{dB}\).
No se divide el número de decibelios entre cuatro: la escala es logarítmica.
¿Dónde se alcanzan 70 dB?
Pregunta. Un pequeño altavoz se comporta como una fuente puntual de potencia \(1{,}0\times10^{-2}\,\mathrm W\). Sin absorción, ¿a qué distancia se mide un nivel de \(70\,\mathrm{dB}\)?
Primero hay que traducir decibelios a intensidad. De \(70=10\log(I/I_0)\) se obtiene \(I=I_0\,10^7=1{,}0\times10^{-5}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\).
Ahora sí entra la geometría esférica:
Tercer armónico de una cuerda
Problema. Una cuerda de \(0{,}75\,\mathrm m\), fija en ambos extremos, transmite ondas a \(180\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). Calcula la frecuencia y la longitud de onda del tercer armónico. Indica cuántos nodos y vientres aparecen.
En el tercer armónico caben tres semilongitudes de onda: \(L=3\lambda/2\). Por tanto, \(\lambda_3=2L/3=0{,}50\,\mathrm m\), y \(f_3=v/\lambda_3=360\,\mathrm{Hz}\).
El dibujo tendría tres “lóbulos”: tres vientres y cuatro nodos si contamos los dos extremos.
Del aire al vidrio
Caso. Un rayo pasa del aire \((n_1=1{,}00)\) a un vidrio \((n_2=1{,}50)\) con un ángulo de incidencia de \(40{,}0^\circ\). Calcula el ángulo de refracción y la velocidad de la luz en el vidrio.
Los dos ángulos se miden desde la normal. Aplicando Snell:
La velocidad es \(v=c/n=3{,}00\times10^8/1{,}50=2{,}00\times10^8\,\mathrm{m\,s^{-1}}\).
¿Sale el rayo o queda dentro?
Pregunta. La luz intenta pasar de un vidrio de índice \(1{,}52\) al aire. Calcula el ángulo crítico y decide qué sucede si el ángulo de incidencia es \(50{,}0^\circ\).
Esta vez sí se cumplen las condiciones para que exista ángulo crítico: vamos del índice mayor al menor. En el caso límite, el rayo refractado formaría \(90^\circ\) con la normal:
Como \(50{,}0^\circ>41{,}1^\circ\), no aparece rayo refractado: hay reflexión total interna.
Refracción no es lo mismo que dispersión
Cuestión. Un prisma recibe primero luz blanca y después luz roja monocromática. Explica qué se observa en cada caso y por qué el violeta suele desviarse más que el rojo.
La refracción es el cambio de dirección asociado al cambio de velocidad al pasar de un medio a otro. Puede ocurrir con una sola longitud de onda. La dispersión necesita, además, que el índice del material dependa de la longitud de onda.
La luz blanca contiene muchas longitudes de onda. En un vidrio ordinario, el índice suele ser algo mayor para el violeta que para el rojo; por eso el violeta se frena y se desvía más. La luz roja monocromática también se refracta, pero no se separa en colores porque solo contiene una longitud de onda.
Imagen real, invertida y menor
Problema. Un objeto de \(3{,}0\,\mathrm{cm}\) se coloca \(50\,\mathrm{cm}\) delante de una lente convergente de focal \(20\,\mathrm{cm}\). Localiza la imagen, calcula su tamaño y describe cómo es.
Con nuestro convenio, \(s=-0{,}50\,\mathrm m\) y \(f'=+0{,}20\,\mathrm m\). La ecuación de Gauss queda
La imagen aparece a \(33{,}3\,\mathrm{cm}\) a la derecha. El aumento es \(m=s'/s=-0{,}667\), luego \(y'=m y=-2{,}0\,\mathrm{cm}\). Es real, invertida y más pequeña.
Una imagen que no puede proyectarse
Situación. Una lente divergente tiene \(f'=-15\,\mathrm{cm}\). Delante de ella, a \(30\,\mathrm{cm}\), se sitúa un objeto de \(3{,}0\,\mathrm{cm}\). Determina la posición y la altura de la imagen.
Usamos \(s=-30\,\mathrm{cm}\). Entonces
El aumento vale \(m=s'/s=1/3\), de donde \(y'=1{,}0\,\mathrm{cm}\). El signo de \(s'\) coloca la imagen a la izquierda, y el de \(m\) indica que queda derecha. Es virtual y reducida.
El mismo dibujo físico con otra ecuación
Caso. Un objeto de \(4{,}0\,\mathrm{cm}\) está a \(60\,\mathrm{cm}\) delante de un espejo cóncavo cuya focal mide \(20\,\mathrm{cm}\). Halla la posición y el tamaño de la imagen.
Para espejos usamos el convenio cartesiano con la luz de izquierda a derecha: el objeto y el foco cóncavo están a la izquierda, así que \(s=-60\,\mathrm{cm}\) y \(f=-20\,\mathrm{cm}\). La ecuación es \(1/s'+1/s=1/f\).
Con \(m=-s'/s\), obtenemos \(m=-0{,}50\) y \(y'=-2{,}0\,\mathrm{cm}\). La imagen queda delante del espejo: es real, invertida y de la mitad del tamaño.
Ahora te toca: doce ejercicios con solución comprobable
Haz primero el dibujo o anota la idea física que vas a conservar. Después calcula. Las soluciones están cerradas una a una para que puedas corregirte sin convertir la práctica en una lectura pasiva.
- Ecuación de onda. Para \(y=0{,}020\cos(6\pi t+\pi x)\), obtiene \(A\), \(f\), \(\lambda\), \(v\) y el sentido de avance.
- Interferencia de Young. Luz de \(600\,\mathrm{nm}\) ilumina dos rendijas separadas \(0{,}50\,\mathrm{mm}\). La pantalla está a \(2{,}0\,\mathrm m\). Calcula la separación entre franjas brillantes.
- Fuente sonora. Una fuente puntual de \(0{,}50\,\mathrm W\) emite uniformemente. Calcula \(I\) y \(\beta\) a \(4{,}0\,\mathrm m\).
- Efecto Doppler. Una fuente de \(500\,\mathrm{Hz}\) se acerca a un observador en reposo a \(20\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). Si el sonido viaja a \(340\,\mathrm{m\,s^{-1}}\), ¿qué frecuencia oye?
- Cuerda. Una cuerda de \(1{,}20\,\mathrm m\) tiene una velocidad de onda de \(240\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). Halla las frecuencias de los dos primeros armónicos.
- Polarización. Luz no polarizada de intensidad \(80\,\mathrm{W\,m^{-2}}\) atraviesa un polarizador ideal y después un analizador a \(60^\circ\). Halla la intensidad final.
- Refracción. Un rayo pasa del aire al agua \((n=1{,}33)\) con \(30{,}0^\circ\) de incidencia. Determina el ángulo refractado.
- Ángulo crítico. Calcula el ángulo crítico para luz que intenta salir del agua al aire.
- Lente convergente. \(f'=10\,\mathrm{cm}\), \(s=-30\,\mathrm{cm}\), \(y=2{,}0\,\mathrm{cm}\). Localiza y caracteriza la imagen.
- Objeto dentro del foco. Una lente convergente tiene \(f'=15\,\mathrm{cm}\) y el objeto está a \(10\,\mathrm{cm}\). ¿Dónde aparece la imagen y cuál es el aumento?
- Lente divergente. \(f'=-20\,\mathrm{cm}\), \(s=-40\,\mathrm{cm}\), \(y=3{,}0\,\mathrm{cm}\). Calcula \(s'\) e \(y'\).
- Espejo convexo. Con nuestro convenio, \(f=+15\,\mathrm{cm}\) y \(s=-30\,\mathrm{cm}\). Halla la posición y el aumento de la imagen.
1. Solución: leer la ecuación completa
\(A=0{,}020\,\mathrm m\), \(\omega=6\pi\,\mathrm{rad\,s^{-1}}\) y \(k=\pi\,\mathrm{rad\,m^{-1}}\). De aquí, \(f=3{,}0\,\mathrm{Hz}\), \(\lambda=2{,}0\,\mathrm m\) y \(v=6{,}0\,\mathrm{m\,s^{-1}}\). El signo \(+\pi x\) indica avance hacia \(-x\).
2. Solución: separación entre franjas
\(\Delta y=\lambda L/d=(600\times10^{-9})(2{,}0)/(0{,}50\times10^{-3})=2{,}4\times10^{-3}\,\mathrm m\). Las franjas brillantes consecutivas están separadas \(2{,}4\,\mathrm{mm}\).
3. Solución: intensidad y decibelios
\(I=0{,}50/[4\pi(4{,}0)^2]=2{,}49\times10^{-3}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\). El nivel es \(\beta=10\log(I/I_0)=94{,}0\,\mathrm{dB}\), aproximadamente.
4. Solución: la fuente se acerca
Para observador quieto y fuente que se aproxima, \(f'=f\,v/(v-v_s)\). Así, \(f'=500(340)/(340-20)=531\,\mathrm{Hz}\). Debía ser mayor que \(500\,\mathrm{Hz}\), y lo es.
5. Solución: dos armónicos de la cuerda
\(f_n=nv/(2L)\). Así, \(f_1=240/[2(1{,}20)]=100\,\mathrm{Hz}\) y \(f_2=200\,\mathrm{Hz}\).
6. Solución: dos filtros, dos pasos
El primer polarizador deja \(I_1=80/2=40\,\mathrm{W\,m^{-2}}\). Después, \(I_2=I_1\cos^2 60^\circ=40(0{,}25)=10\,\mathrm{W\,m^{-2}}\).
7. Solución: aire y agua
\(\sin\theta_2=\sin30{,}0^\circ/1{,}33=0{,}3759\), de donde \(\theta_2=22{,}1^\circ\). Es menor que el ángulo incidente, como corresponde al medio de mayor índice.
8. Solución: salida del agua
\(\theta_c=\arcsin(1/1{,}33)=48{,}8^\circ\). Por encima de ese valor se produce reflexión total interna.
9. Solución: imagen real de una lente convergente
\(1/s'+1/30=1/10\), por lo que \(s'=15\,\mathrm{cm}\). El aumento es \(m=15/(-30)=-0{,}50\) y \(y'=-1{,}0\,\mathrm{cm}\): imagen real, invertida y reducida.
10. Solución: objeto situado dentro del foco
Con \(s=-10\,\mathrm{cm}\), \(1/s'+1/10=1/15\), así que \(s'=-30\,\mathrm{cm}\). El aumento \(m=(-30)/(-10)=3\): imagen virtual, derecha y tres veces mayor.
11. Solución: lente divergente
\(1/s'+1/40=-1/20\); por tanto, \(s'=-13{,}3\,\mathrm{cm}\). El aumento es \(m=1/3\) y \(y'=1{,}0\,\mathrm{cm}\). La imagen es virtual, derecha y menor.
12. Solución: espejo convexo
\(1/s'-1/30=1/15\), de donde \(s'=+10\,\mathrm{cm}\), detrás del espejo. \(m=-s'/s=+1/3\): imagen virtual, derecha y reducida.
Dos modelos tipo PAU, completos y sin atajos
Los enunciados siguientes son de elaboración propia. Reúnen destrezas que han aparecido en pruebas recientes —razonamiento, sonido y trazado de rayos—, pero no reproducen ningún examen oficial.
Del nivel sonoro a la potencia de la fuente
Enunciado. Una fuente puntual emite un tono de \(680\,\mathrm{Hz}\) en todas las direcciones. A \(8{,}0\,\mathrm m\) se mide un nivel de \(84\,\mathrm{dB}\). Sin absorción del aire, calcula: a) la intensidad en ese punto; b) la potencia sonora; c) la distancia a la que el nivel se reduce a \(70\,\mathrm{dB}\); d) la longitud de onda si \(v=340\,\mathrm{m\,s^{-1}}\).
a) Volvemos de decibelios a unidades físicas
\(I=I_0\,10^{\beta/10}=10^{-12}10^{8{,}4}=2{,}51\times10^{-4}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\).
b) Reconstruimos la potencia
La esfera de radio \(8{,}0\,\mathrm m\) tiene área \(4\pi r^2\). Por tanto, \(P=4\pi(8{,}0)^2I=0{,}202\,\mathrm W\).
c) Buscamos el nuevo radio
A \(70\,\mathrm{dB}\), la intensidad es \(10^{-5}\,\mathrm{W\,m^{-2}}\). Entonces
d) Cerramos con la onda
\(\lambda=v/f=340/680=0{,}500\,\mathrm m\).
Elegir una lente para proyectar una imagen
Enunciado. Un objeto luminoso de \(1{,}5\,\mathrm{cm}\) se sitúa \(30\,\mathrm{cm}\) delante de una lente. Se obtiene una imagen nítida en una pantalla colocada \(1{,}20\,\mathrm m\) detrás. a) Calcula la focal y la potencia de la lente. b) Determina la altura y orientación de la imagen. c) Explica qué dos rayos dibujarías. d) Con la misma lente, ¿qué ocurre si el objeto se coloca a \(12\,\mathrm{cm}\)?
La pantalla nos da la primera pista: \(s'=+1{,}20\,\mathrm m\). El objeto real tiene \(s=-0{,}30\,\mathrm m\).
Es una lente convergente de potencia \(P=1/f'=+4{,}17\,\mathrm D\). El aumento vale \(m=s'/s=1{,}20/(-0{,}30)=-4\), así que \(y'=-6{,}0\,\mathrm{cm}\): imagen real, invertida y cuatro veces mayor.
Para el trazado basta con dos rayos desde la punta del objeto: uno paralelo al eje que sale por \(F'\), y otro que atraviesa el centro óptico sin desviarse. Su intersección debe caer sobre la pantalla.
Si el objeto se acerca a \(12\,\mathrm{cm}\), queda dentro de la focal. Con \(s=-0{,}12\,\mathrm m\), resulta \(s'=-0{,}24\,\mathrm m\) y \(m=2\). La nueva imagen es virtual, derecha y doble; ya no puede recogerse en la pantalla.
Como referencia de formato, puedes consultar la prueba oficial de Física de julio de 2026. Esta guía propone números y desarrollos propios para que practiques el razonamiento, no para memorizar una solución oficial.
Lo que revisaría un profesor antes de darte el ejercicio por bueno
En ondas
- No confundir amplitud con longitud de onda.
- Leer el signo de \(kx\) antes de afirmar el sentido.
- Recordar que la frecuencia no cambia al cruzar una superficie.
En sonido
- No sumar o dividir decibelios como si fueran intensidades.
- Escribir \(4\pi r^2\), no \(4\pi r\).
- Indicar cuándo se supone una fuente puntual sin absorción.
En refracción
- Medir los ángulos desde la normal, nunca desde la superficie.
- Comprobar hacia qué normal debe acercarse el rayo.
- No invocar reflexión total al pasar de menor a mayor índice.
En lentes y espejos
- Anotar el convenio de signos antes de sustituir.
- Traducir \(s'\) y \(m\) a palabras: real o virtual, derecha o invertida.
- No aceptar una imagen virtual sobre una pantalla.
Dónde encaja esta guía en tu preparación
Cuando quieras comprobar si distingues los bloques sin pistas, pasa al examen tipo de Física PAU/EBAU 2026.
Si el problema no es la fórmula, sino saber cuándo usarla
En las clases de Física online trabajamos esa lectura previa del enunciado, corregimos el razonamiento y dejamos una práctica ajustada a lo que realmente te falla.
Ver clases de Física onlinePreguntas frecuentes
¿Tengo que saber movimiento armónico simple antes de estudiar ondas?
Conviene manejar periodo, frecuencia, fase y pulsación. No necesitas repetir todo el tema: basta con entender que cada punto del medio oscila mientras la perturbación se propaga.
¿Cómo sé hacia dónde viaja una onda a partir de su ecuación?
Mantén la fase constante. En \(\omega t-kx=\text{constante}\), al crecer \(t\) también debe crecer \(x\): la onda avanza hacia \(+x\). Con \(\omega t+kx\), \(x\) debe disminuir.
¿Por qué no cambia la frecuencia cuando una onda entra en otro medio?
Porque la frecuencia la impone la fuente. El nuevo medio modifica la velocidad y, por la relación \(v=\lambda f\), cambia la longitud de onda.
¿Una imagen virtual puede verse?
Sí. Tus ojos pueden ver una imagen virtual porque reciben rayos que parecen proceder de ella. Lo que no puedes hacer es recogerla directamente sobre una pantalla.
¿Qué dibujo es suficiente en un ejercicio de lente?
Eje óptico, lente, focos, objeto y dos rayos principales bien trazados. Con eso debe verse la posición aproximada y la orientación de la imagen; la ecuación aporta la medida exacta.